作为费米-狄拉克分布函数中一个重要参量的费米能级EF，具有决定整个系统能量以及载流子分布的重要作用。

　　①在半导体中，由于费米能级（化学势）不是真正的能级，即不一定是允许的单电子能级（即不一定是公有化状态的能量），所以它可以像束缚态的能级一样，可以处于能带的任何位置，当然也可以处于禁带之中。

　　对于绝缘体和半导体，费米能级则处于禁带中间。特别是本征半导体和绝缘体，因为它们的价带是填满了价电子（占据概率为100%）、导带是完全空着的（占据概率为0%），则它们的费米能级正好位于禁带中央（占据概率为50%）。即使温度升高时，本征激发而产生出了电子-空穴对，但由于导带中增加的电子数等于价带中减少的电子数，则禁带中央的能级仍然是占据概率为50%，所以本征半导体的费米能级的位置不随温度而变化，始终位于禁带中央。

　　②费米能级实际上起到了衡量能级被电子占据的概率大小的一个标准的作用。在E<EF时，f(E) >1/2；在E>EF时，f(E) <1/2；在E=EF时，f(E)=1/2。譬如，当(E–EF) >5kT时，f(E) < 0.007，即比EF高5kT的能级被电子占据的概率只有0.7%。因此，EF的高低（位置）就反映了能带中的某个能级是否被电子所占据的情况。费米能级上电子占据的概率刚好为50%。

　　在温度不很高时，EF以上的能级基本上是空着的（例如，导带就是如此，其中的自由电子很少），EF以下的能级基本上是被电子填满了的（例如，价带就填满了价电子，其中的自由空穴很少）；在EF以上、并越靠近EF（即E-EF越小）的能级，被电子所占据的概率就越大。对于n型半导体，因为导带中有较多的电子（多数载流子），则费米能级EF必将靠近导带底（EC）；同时，掺入施主杂质的浓度越高，费米能级就越靠近导带底。

　　③上述分布函数f(E)是指电子占据能带（导带）中某个能级的概率（电子的能量越往上越高）。如果是讨论空穴载流子的话（空穴的能量越往下越高），那么就应当是相应于价带中某个能级所空出（即没有被电子占据）的概率。

　　对于p型半导体，因为价带中有较多的自由空穴（多数载流子），则费米能级EF在价带顶（EV）之上、并必将靠近EV；这时，价带中越是靠近EF的的能级，就被空穴占据的概率越大；同时，掺入受主的杂质浓度越高，费米能级就越靠近价带顶。

　　总之，凡是EF靠近导带底的半导体必将是电子导电为主的n型半导体，凡是EF靠近价带顶的半导体必将是空穴导电为主的p型半导体。当然，如果EF处于禁带中央，即两种载流子分别占据导带能级和价带能级的概率相等，则两种载流子的数量也就差不多相等，那么这就必然是本征半导体，这时的费米能级特称为本征费米能级（用EFi表示，与禁带中央线Ei一致）。

　　④由于费米-狄拉克分布函数是载流子体系处于热平衡状态下的一种统计分布规律。因此，也只有在（热）平衡情况下才可采用此分布函数，并且也只有在这时费米能级才有意义。实际上，费米能级本来就是热平衡电子系统的一个热力学函数——化学势。由于在热平衡状态下整个系统具有统一的化学势，因此整个电子系统、即使是复杂的混合体系，在热平衡时也必将具有统一的一条费米能级。

　　费米能级等于费米子系统在趋于绝对零度时的化学势；但是在半导体物理和电子学领域中，费米能级则经常被当做电子或空穴化学势的代名词。一般来说，“费米能级"这个术语所代表的含义可以从上下语境中判断。

　　费米能级的物理意义是，该能级上的一个状态被电子占据的几率是1/2。费米能级在半导体物理中是个很重要的物理参数，只要知道了它的数值，在一定温度下，电子在各量子态上的统计分布就完全确定了。

　　费米能级作为Fermi-Dirac分布函数中一个重要参量的Fermi能级EF，具有决定整个系统能量以及载流子分布的重要作用。